(1) 運(yùn)用經(jīng)典的基爾霍夫似研究了高斯粗糙面的電磁散射。

(2) 以高斯波束理論為基礎(chǔ)，根據(jù)天線基本參數(shù)要求，分析確定出波束波導(dǎo)系統(tǒng)中各反射面尺寸、反射面彼此間距及各部件相對(duì)位置。

(3) 利用高斯數(shù)值積分方法，推導(dǎo)了方形活塞輻射阻抗的三重積分表達(dá)式，計(jì)算了方形活塞聲源的輻射阻抗。

(4) 基于此電流分配方法的基礎(chǔ)上，給出了建立在高斯定理基礎(chǔ)上的簡(jiǎn)單且易于程序?qū)崿F(xiàn)的陰極發(fā)射邊界算法。

(5) 揭示動(dòng)力反應(yīng)堆中存在非高斯分布的噪聲數(shù)據(jù)，因而提示：目前常用的堆噪聲分析方法尚有改進(jìn)余地。

(6) 采用序貫高斯條件模擬值法，研究了江蘇省新沂、東海農(nóng)業(yè)區(qū)土壤砷含量空間變異性。

(7) 所得場(chǎng)分布仍是高斯分布，但是場(chǎng)強(qiáng)峰值可調(diào)節(jié)至腔口附。

(8) 可以預(yù)見，這種以男主角個(gè)人撐場(chǎng)的電影，也是高斯林競(jìng)爭(zhēng)各種獎(jiǎng)項(xiàng)的又一次契機(jī)。

(9) 在此基礎(chǔ)上，建立了最小方差損失函數(shù)，并結(jié)合高斯牛頓預(yù)測(cè)誤差方法，提出了穩(wěn)定的，高性能的，在線的復(fù)頻率直接估計(jì)算法。

(10) 股價(jià)波動(dòng)服從隨機(jī)高斯分布或者正態(tài)分布的假設(shè)是不正確的。

(11) 研究了具有高斯白噪聲的過(guò)阻尼二階線性系統(tǒng)的隨機(jī)共振現(xiàn)象，基于線性系統(tǒng)理論，得到了系統(tǒng)輸出幅度增益的精確表達(dá)式。

(12) 半導(dǎo)體激光器發(fā)出的是一束發(fā)散的橢園形高斯光束,并具有溫度依賴性.

(13) 然后，利用高斯方法給出了一個(gè)空間圓編隊(duì)飛行的軌道設(shè)計(jì)方法。

(14) 庫(kù)侖定律與靜電場(chǎng)的高斯定理完全等價(jià)。

(15) 文章提出一種橫向激發(fā)的任意線偏振高斯光束，該光束場(chǎng)量的模與傳統(tǒng)的任意線偏振高斯光束具有相同的模，在源場(chǎng)區(qū)，其滿足自由空間無(wú)源場(chǎng)的場(chǎng)方程。

(16) 依此原理，模擬了雙高斯分布函數(shù)的投影，并由行束卷積法重建出模擬的溫度場(chǎng)。

(17) 提出用一個(gè)非線性的小波尺度空間代替高斯尺度空間，得到小波尺度空間中的邊緣檢測(cè)算法。

(18) 對(duì)該腔型輸出的多束高斯光束，建立了一種簡(jiǎn)化的光束并和計(jì)算模型。

(19) 高斯選的這條線,所有點(diǎn)距離這條直線的方和,是所有直線中最小的。

(20) 這一方法還可推廣到計(jì)算曲面的高斯曲率和主曲率。

(21) 這被稱為是正態(tài)分布或是高斯分布，它是一個(gè)連續(xù)的分布。

(22) 推導(dǎo)出高斯背景的離軸位相奇點(diǎn)光束的半屏衍射解析公式，詳細(xì)研究了離軸位相奇點(diǎn)的動(dòng)態(tài)傳輸。

(23) 針對(duì)目標(biāo)隨機(jī)施放干擾的情況，將線性高斯濾波應(yīng)用于觀測(cè)噪聲中帶有尖頭干擾信號(hào)的系統(tǒng)中，實(shí)現(xiàn)機(jī)動(dòng)目標(biāo)的反干擾跟蹤。

(24) 通過(guò)假設(shè)激光脈沖為高斯型，數(shù)值計(jì)算得到了激光脈沖寬度與激光輻射損傷間的依賴關(guān)系。

(25) 通過(guò)典型例題，歸納出用高斯定理求解場(chǎng)強(qiáng)問(wèn)題的四種類型。

(26) 利用復(fù)高斯函數(shù)展開法，得到經(jīng)兩個(gè)單縫衍射后的衍射場(chǎng)中的交叉譜密度及光強(qiáng)表達(dá)式。

(27) 并應(yīng)用數(shù)學(xué)模擬方法對(duì)儲(chǔ)層裂縫發(fā)育帶進(jìn)行預(yù)測(cè)，其中包括高斯曲率方法的首次應(yīng)用。

(28) 第10周靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體、電容器和導(dǎo)體的電容；靜電場(chǎng)中的電介質(zhì)、有介質(zhì)時(shí)的高斯定理。

(29) 圖像可以看作是一個(gè)曲面，描述曲面上某點(diǎn)相對(duì)于球面的彎曲程度可以用高斯曲率。

(30) 所以左邊的測(cè)試，你得記得就是均勻分布,而第二個(gè)測(cè)試是高斯分布。

(31) 討論了計(jì)算溫度場(chǎng)的熱源模式，給出以高斯函數(shù)分布和雙橢圓體能量密度分布的兩種熱源模式。

(32) 在建立積分方程時(shí)，運(yùn)用面高斯定理改善了級(jí)數(shù)的收斂性。

(33) 精確地講，高斯曲率在曲面的等度變換下保持不變。

(34) 奧林比亞高斯作客西班牙球會(huì)11次，29負(fù)未償一勝。

(35) 運(yùn)用非傍軸光束傳輸?shù)氖噶烤乩碚摚瑢?duì)非傍軸矢量高斯光束的傳輸特性進(jìn)行了系統(tǒng)的研究。

(36) 但是如果你去思考，你不會(huì)驚訝高斯分布,會(huì)給我們的答案會(huì)，比均勻分布大。

(37) 他向帕蘭高斯基中將請(qǐng)求說(shuō)他需要用斯巴達(dá)賴訓(xùn)練斯巴達(dá)。

(38) 為提高其精度，提出了一種高斯噪聲背景下的科氏質(zhì)量流量計(jì)相位差估計(jì)新方法。

(39) 論述了高斯曲率法預(yù)測(cè)煤層天然裂隙發(fā)育區(qū)的基本原理和方法。

(40) 運(yùn)用高斯定理，計(jì)算出橫截面為共焦橢圓柱形電容器的電場(chǎng)強(qiáng)度。

(41) 第二個(gè)方程，高斯定理，同樣展示了電與磁之間的深刻區(qū)別。

(42) 將自由結(jié)合鏈看成一個(gè)微觀系統(tǒng)，應(yīng)用最大熵原理推導(dǎo)出自由結(jié)合鏈末端距的徑向分布函數(shù)，進(jìn)而證明自由結(jié)合鏈的末端距符合高斯分布。

(43) 檢測(cè)設(shè)備：3D高斯計(jì)，投影儀等。

(44) 在對(duì)高斯脈沖波形的時(shí)域和頻域特性進(jìn)行分析的基礎(chǔ)上，采用直接序列擴(kuò)頻方式，進(jìn)行脈幅調(diào)制產(chǎn)生超寬帶信號(hào)。

(45) 研究高斯型光譜的完全空間相干光經(jīng)菲涅耳波帶片后，遠(yuǎn)場(chǎng)軸上點(diǎn)的光譜奇異現(xiàn)象。

(46) 本課程使用高斯的目的，是除了熱化學(xué)計(jì)算，更好了解化學(xué)反應(yīng)和過(guò)渡態(tài)理論。

(47) 然后我在這里再寫一個(gè)高斯分布的函數(shù)，它的浮動(dòng)值的均值和,標(biāo)準(zhǔn)偏差值都除了2。

(48) 高斯積分法是一個(gè)高精度的數(shù)值積分方法，它的計(jì)算結(jié)果精度勝過(guò)角柱體法與快速傅利葉法。

(49) 從重力場(chǎng)中的高斯定理出發(fā)，討論地球表面、地球內(nèi)部和地面上空重力加速度的分布。

(50) 磁感應(yīng)強(qiáng)度，磁通量，磁場(chǎng)的高斯定理。畢?薩定律[整理]，運(yùn)動(dòng)電荷產(chǎn)生的磁場(chǎng)。

(51) 本文采用將高斯波束法，射線追跡和矢量衍射積分相結(jié)合的方法來(lái)分析單波束的點(diǎn)聚焦透鏡天線。

(52) 在此基礎(chǔ)上，采用高斯分布的初始膜系，優(yōu)化設(shè)計(jì)了高低折射率分別為2.16和1.44的全向高反膜。

(53) 比較了高斯粗糙面和分形粗糙面的散射截面分布情況，分析了粗糙面不同均方根斜率對(duì)遮蔽效應(yīng)的影響。

(54) 與現(xiàn)有時(shí)變信道半盲估計(jì)方法相比，本方法具有估計(jì)誤差低、對(duì)非高斯噪聲頑健性強(qiáng)等特點(diǎn)，從而有效改善了接收端的符號(hào)檢測(cè)性。

(55) 根據(jù)復(fù)射線理論，利用復(fù)源點(diǎn)高斯波束場(chǎng)來(lái)模擬天線的遠(yuǎn)場(chǎng)方向圖。

(56) 以菲涅耳基爾霍夫衍射理論為基礎(chǔ)，建立了非線性光學(xué)介質(zhì)對(duì)高斯光束的衍射模型，從一種新的角度解釋了Z掃描現(xiàn)象。

(57) 對(duì)幾種參數(shù)下的高斯光束衍射圖樣提取了重心坐標(biāo)，研究了衍射圖樣的重心在空間的軌跡形狀及擬合方程。

(58) 應(yīng)用上述充要條件可以導(dǎo)出其它公式及定理，如高斯定理等。

(59) 基于無(wú)像差自聚焦理論，使用ABCD定律導(dǎo)出了高斯光束在非線性梯度折射率介質(zhì)中的解析傳輸公式。

(60) 該設(shè)備由軟件和硬件組成，用兩個(gè)獨(dú)立的高斯噪聲信號(hào)對(duì)無(wú)線電信號(hào)進(jìn)行同相和正交調(diào)制，相加后得到瑞利衰落信號(hào)。

(61) 本文從安培環(huán)路定理、高斯定理及電荷守恒定律出發(fā)導(dǎo)出了位移電流的具體形式。并對(duì)位移電流作了簡(jiǎn)單的討論。

(62) 發(fā)現(xiàn)當(dāng)交連值的穩(wěn)定性變差時(shí)，引起校正效果的波動(dòng)程度與高斯指數(shù)有關(guān)。

(63) 根據(jù)預(yù)分割結(jié)果，利用離散高斯曲率逼，以帶狀推進(jìn)的區(qū)域增長(zhǎng)法進(jìn)行層次的后分割。

(64) 奧林比亞高斯上場(chǎng)作客勝出，這是他們歐冠旅程的第一個(gè)作客勝利。

(65) 以高斯光束的變換為例，推導(dǎo)出了一個(gè)表示為初等函數(shù)之和的似解析傳輸公式。

(66) 可能是正態(tài)分布，也就是高斯分布，只要有均值和標(biāo)準(zhǔn)偏差值，你就可以進(jìn)行調(diào)用，大部分的值都是集中在均值附的。

(67) 經(jīng)PPM調(diào)制的超寬帶信號(hào)經(jīng)高斯白噪聲信道的系統(tǒng)仿真，給出了時(shí)域和頻域圖。

(68) 通過(guò)相隔固定的幀差值閱值化得到背景樣本值，并采用高斯核密度估計(jì)方法計(jì)算背景灰度的概率密度函數(shù)。

(69) 本文介紹了電子節(jié)氣門的結(jié)構(gòu)和特點(diǎn)，提出了基于模糊高斯函數(shù)神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)的電子節(jié)氣門控制方法。

(70) 這就是正態(tài)分布,也叫做高斯分布,這是一個(gè)連續(xù)分布。

(71) 物理學(xué)家河曼坦尼亞分析和G。赤柱超過(guò)100萬(wàn)的記錄股市指數(shù)和發(fā)現(xiàn)，奠定了實(shí)際分配之間的高斯隨機(jī)游動(dòng)和利維航班。

(72) 基于非高斯AR參數(shù)估計(jì)建立AR濾波器，可以對(duì)非高斯混響數(shù)據(jù)進(jìn)行預(yù)白化處理。

(73) 任何被高斯眼魔的中央主眼盯住的生物都要受到它的震懾凝視攻擊。

(74) 應(yīng)用結(jié)果表明，高斯曲率法是一種預(yù)測(cè)和評(píng)價(jià)構(gòu)造裂縫分布規(guī)律的有效方法，具有很好的應(yīng)用前景。

(75) 文章提出了一種新的自適應(yīng)滑濾波方法，并據(jù)此設(shè)計(jì)自適應(yīng)高斯核滑濾波來(lái)抑制紅外圖像中的隨機(jī)噪聲。

(76) 給出了擬常曲率流形中極小曲面的共形度量的高斯曲率之上界估計(jì)。

(77) 本文考慮廣義高斯場(chǎng)的線性大偏差。

(78) 在由高斯反射率鏡與相位共軛鏡構(gòu)成的諧振腔中，球面波和高斯光束均不自洽。

(79) 這一推廣導(dǎo)出了具有高階代數(shù)精度的廣義高斯求積公式.

(80) 以線天線、環(huán)天線為例，計(jì)算了在高斯脈沖激勵(lì)下的電流響應(yīng)。

(80) 造句 網(wǎng)盡量原創(chuàng)和收集優(yōu)質(zhì)句子,使您在造句的同時(shí),還能學(xué)到有用的知識(shí).

(81) 利用此模型對(duì)入射波為高斯波時(shí)的波長(zhǎng)變換進(jìn)行了數(shù)值模擬。

(82) 頂點(diǎn)級(jí)戰(zhàn)列艦是一個(gè)強(qiáng)大的海岸轟擊，反艦火力。它有三門三管高斯大炮，四門對(duì)空軌跡槍，和兩個(gè)反導(dǎo)彈密集炮。

(83) 當(dāng)引入了具有高斯分布的微磁疇元后，計(jì)算了系統(tǒng)的磁狀態(tài)，得到了不同溫度下的磁滯回線和磁阻曲線。

(84) 采用分步傅里葉變換，對(duì)圓對(duì)稱超高斯光束在克爾介質(zhì)中傳輸?shù)淖跃劢弓h(huán)的形成與抑制進(jìn)行了研究。

(85) 設(shè)計(jì)并實(shí)現(xiàn)基于高斯尺度空間理論的直方圖定性匹配算法。

(86) 當(dāng)金融時(shí)間序列為高斯分布，選擇時(shí)間延滯的兩種方法具有相同的結(jié)果。

(87) 在此基礎(chǔ)上，運(yùn)用變分法得到了橢圓厄米高斯光束各參量的演化方程、演化規(guī)律和兩個(gè)臨界功率。

(88) 此代碼解決了非直系系統(tǒng)使用簡(jiǎn)單的高斯方法.

(89) 計(jì)算了沁水盆地3號(hào)煤層的高斯曲率.

(90) “上海電氣有一個(gè)工業(yè)集中，具有國(guó)際視野和堅(jiān)定地致力于印刷部門，”根據(jù)高斯國(guó)際公司首席執(zhí)行約邁斯納。

(91) 該改進(jìn)算法通過(guò)引入高斯變異算子和最速下降算子來(lái)改善人口遷移算法的收斂速度和全局收斂性，并對(duì)其收斂性進(jìn)行了證明。

(92) 在仿真分析中，作為相位校正器的變形鏡，其面形影響函數(shù)通常采用高斯函數(shù)似。

(93) 高斯林曾擔(dān)任甲骨文客戶軟件部的首席技術(shù)官。

(94) 應(yīng)用信息論中多維無(wú)記憶加性高斯信道容量公式，提出一種基于圖像內(nèi)容的高容量算法。

(95) 均勻白噪聲比高斯白噪聲有更強(qiáng)的共振效應(yīng)。

(96) 數(shù)值計(jì)算結(jié)果表明：與一定光源孔徑的行光束比較，采用高斯光束可以獲得更好的橫向、縱向分辨率。

(97) 本文以一類高斯型混合非高斯噪聲雙模噪聲為背景噪聲，詳細(xì)分析了二進(jìn)制數(shù)字調(diào)制系統(tǒng)的抗噪聲性能。

(98) 結(jié)果表明：驅(qū)動(dòng)器密度是波前補(bǔ)償能力的決定因素，增大高斯指數(shù)和交連值一定程度上有利于低空間頻率波前的補(bǔ)償。

(99) 利用矩陣光學(xué)方法，分別推導(dǎo)了高斯光束經(jīng)雙凸鏡耦合簡(jiǎn)和自聚焦微透鏡兩種耦合系統(tǒng)聚焦后的束腰寬度和像距的計(jì)算公式。

(100) 闡述高精度激光準(zhǔn)直系統(tǒng)的總體構(gòu)成及特點(diǎn)，著重分析高斯激光束經(jīng)過(guò)薄透鏡的變換規(guī)律、最佳準(zhǔn)直區(qū)域以及激光準(zhǔn)直光學(xué)系統(tǒng)的設(shè)計(jì)思路。

(101) 它會(huì)給我,返回符合高斯分布。

(102) 一種隨機(jī)的一種均勻分布和一種高斯分布。

(103) 剛性理論是子流形幾何中久盛不衰的重要方向，其根源可追溯到經(jīng)典曲面論的高斯絕妙定理。

(104) 高斯定理提倡通過(guò)對(duì)財(cái)產(chǎn)所有權(quán)的界定來(lái)解決某些外部性問(wèn)題。

(105) 高斯最小拘束原理是力學(xué)中一個(gè)重要的普遍原理，它給出了質(zhì)點(diǎn)系的真實(shí)運(yùn)動(dòng)和可能運(yùn)動(dòng)相區(qū)別的標(biāo)志。這一原理也可用于研究剛體系的質(zhì)心運(yùn)動(dòng)規(guī)律。

(106) 雷蒙德高斯林是威爾金斯的畢業(yè)研究生，蘭德爾博士曾指定他和富蘭克林博士一同研究DNA。

(107) 文章對(duì)算法進(jìn)行了詳細(xì)的理論分析和推導(dǎo)，實(shí)驗(yàn)結(jié)果進(jìn)一步驗(yàn)證了用廣義高斯分布描述圖像小波變換系數(shù)統(tǒng)計(jì)特性的合理性。

(108) 然而，由于實(shí)際地震數(shù)據(jù)往往是時(shí)空變的，采用基于非高斯性最大化的預(yù)測(cè)反褶積算法在處理實(shí)際地震數(shù)據(jù)時(shí)并不能取得很好的效果。

(109) 然后為圖層添加一個(gè)高斯模糊濾鏡.

(110) 還對(duì)高斯波束對(duì)非同心球縱向輻射力的諧振進(jìn)行了數(shù)值模擬和分析。

(111) 采用輸出信號(hào)的廣義高斯分布似，基于互信息最小化目標(biāo)函數(shù)自適應(yīng)調(diào)整均衡器的系數(shù)。

(112) 實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，該磁場(chǎng)測(cè)量?jī)x具有良好的性能，用作弱磁場(chǎng)探測(cè)時(shí)優(yōu)于高斯計(jì)。

(113) 本文在靜電衡條件的基礎(chǔ)上，應(yīng)用高斯定理討論帶電導(dǎo)體表面的電場(chǎng)強(qiáng)度。

(114) 高斯噪聲中的已知確定信號(hào)的檢測(cè)，最為簡(jiǎn)單而有效的方法是匹配濾波器。

(115) 通過(guò)對(duì)引力場(chǎng)的分析，得到了引力場(chǎng)的高斯定理，討論了引力場(chǎng)的環(huán)路定理。

(116) 針對(duì)常用的均勻分布、余弦分布、高斯分布和拉氏分布的入射波角度功率譜，分別推導(dǎo)了多譜勒功率譜解析式。

(117) 用計(jì)算機(jī)數(shù)值求解了高斯面波場(chǎng)的狹縫菲涅耳衍射圖樣。

(118) 電與磁靜電：電荷，庫(kù)侖定律，電場(chǎng)，潛在的，高斯定律，導(dǎo)體，電容衡。

(119) 當(dāng)初始功率等于這一臨界功率，光束從光腰處入射時(shí)，可得到橢圓厄米高斯空間光孤子。

(120) 在這重要關(guān)鍵上，高斯的資產(chǎn)權(quán)利需要清楚界定這個(gè)大顯神功。作為當(dāng)時(shí)的經(jīng)濟(jì)科學(xué)推銷員，我知道同樣的產(chǎn)品有了個(gè)新的包裝。